Русская Википедия:Ионно-звуковые солитоны

Материал из Онлайн справочника
Версия от 16:37, 19 августа 2023; EducationBot (обсуждение | вклад) (Новая страница: «{{Русская Википедия/Панель перехода}} '''Ио́нно-звуковы́е солито́ны''' — вид солитонов в плазме, представляющих собой устойчивые уединённые сжатия ионной плотности, распространяющиеся в пространстве без изменений формы. == Общ...»)
(разн.) ← Предыдущая версия | Текущая версия (разн.) | Следующая версия → (разн.)
Перейти к навигацииПерейти к поиску

Ио́нно-звуковы́е солито́ны — вид солитонов в плазме, представляющих собой устойчивые уединённые сжатия ионной плотности, распространяющиеся в пространстве без изменений формы.

Общие принципы

В однородной плазме возможно существование ионно-звуковых волн, которые при достаточно высокой амплитуде становятся нелинейными. Нелинейность этих волн в первую очередь связана с конвективным членом в уравнениях гидродинамики плазмы. Наличие нелинейности приводит к укручению фронта пучка ионно-звуковых волн, которое в некоторый момент компенсируется дисперсией, стремящейся наоборот расширить волновой пакет. В солитонах дисперсионное расплывание в каждой точке уравновешено нелинейными эффектами.

Экспериментально ионно-звуковые солитоны обнаружены впервые в 1970 году.

Одномерное приближение

В наиболее простом случае сильно неизотермической плазмы, в которой температура электронов значительно превышает температуру ионов, одномерные нелинейные ионно-звуковые волны могут быть описаны уравнением Кортевега — де Фриза, имеющим следующий безразмерный вид:

<math>\frac{\partial n}{\partial t} + 6n\frac{\partial n}{\partial x} + \frac{\partial^3n}{\partial x^3} = 0,</math>

где переменная <math>n</math> отвечает возмущению концентрации ионов в плазме. Уравнение Кортевега — де Фриза имеет семейство решений в виде уединённых волн вида:

<math>n = \frac{2a^2}{\cosh^2\left(a(x-4a^2t)\right)},</math>

где <math>a</math> — безразмерная амплитуда солитона, являющаяся свободным параметром. Скорость такого солитона равна <math>v=4a^2</math>.

Двумерное приближение

В двумерной геометрии обобщением уравнения Кортевега — де Фриза является уравнение Кадомцева — Петвиашвили, имеющее вид:

<math>\frac{\partial}{\partial x}\left(\frac{\partial n}{\partial t} + 6n\frac{\partial n}{\partial x} + \frac{\partial^3n}{\partial x^3}\right) = \pm \frac{\partial^2 n}{\partial y^2}.</math>

Ионно-звуковым волнам соответствует знак минус в правой части уравнения. Это уравнение имеет устойчивые уединённые решения вида:

<math>n = \frac{2a^2}{\cosh^2\left(a(x+ky) - (4a^2+k^2)t\right)},</math>

где параметр <math>k</math> определяет ориентацию ионно-звуковых солитонов по отношению к направлению магнитного поля.

См. также

Литература

Шаблон:Квазичастицы